隨著科技的快速進步,對於微波和太赫茲頻段的研究日益受到關注。在這個領域中,「假表面等離子體」(spoof surface plasmons) 通常成為學者們探討的新興技術。這些表面電磁波在具有變換介電常數的平面介面上傳播,彌補了傳統材料在微波和太赫茲頻段上的不足。
假表面等離子體是一種表面等離子體極化子(SPP),它們能夠在紅外線和可見光頻段的金屬及介電材料界面上自然而然地存在。
表面等離子體極化子之所以能在一般金屬和介電材料界面上安然存在,是因為它們由漸近的電子震盪({"surface plasmon"})與電磁波({ "polariton"})整合而成。然而,這些表面等離子體極化子在微波和太赫茲頻段並不能自然存在,因為金屬的色散性質形成了這樣的限制,因此需要借助人工設計的超構材料來創建假表面等離子體。
表面等離子體極化子透過金屬和具有負介電常數的材料的界面進行傳輸。這些波沿著界面傳播,但在垂直於界面的方向上迅速衰減,形成所謂的「外部場」。對於一個在卡氏坐標系中沿著z方向進行分層的等離子體介質,SPPs的色散關係能通過解麥克斯韋方程組得出,但這裡我們不進行數學公式的展現。
通常來說,SPPs在小於表面等離子體頻率的頻帶中具有比自由空間中的光更短的波長,這使其在子波長光學和超越衍射極限的系統中展現出新的應用潛力。然而,對於如微波和太赫茲這樣的低頻帶,SPP模式則是無法支持的,因為此頻段的金屬更像是完美的電導體。
假表面等離子體透過使用具有子波長結構的金屬表面來模擬等離子體行為,與自然表面等離子體極化子具有相似的色散特性,這為其在技術應用上開闢了廣闊的前景。
早在1996年,約翰·潘德里(John Pendry)等人首次提出利用子波長結構誘導低頻等離子體激發的方法。他們預測,使用半徑為1微米的金屬細線形成的周期性晶格,可以支撐表面束縛模式,並預測了一個儀器的切斷頻率。
之後,隨著研究的不斷深入,潘德里等人於2004年進一步將這一思想擴展到有孔的金屬表面,並將這些人工SPP激發稱為「假表面等離子體」。隨著技術的發展,研究者們也成功地在平面金屬結構中實現了太赫茲脈衝的傳播。
假表面等離子體被視為減少微波集成電路中串擾的一種可行方案。
在2013年,有研究者展示了從具有50Ω特徵阻抗的共面波導到假表面等離子體結構的匹配轉換。這樣的發展不僅能夠延展到6到20GHz的頻率範圍內,且增益可達20dB。此外,報告中還顯示了慢波假表面等離子體傳輸線的設計。
這些進展不僅推動了學術界對於假表面等離子體的深入理解,也極大地促進了其在微波和太赫茲技術中的應用。因此,新型的設計及優化假表面等離子體結構將有助於提高相關設備的性能,並帶來更多的技術革新。
未來,假表面等離子體會迎來怎樣的科技高潮,是否會改變我們對微波和太赫茲技術的認知?