M. F. Kaplon

The nature of the momentum spectrum of secondary shower particles from high-energy collisions — I

SummaryThe nature of the laboratory momentum spectra of the secondary shower particles from high-energy nuclear interactions (Ep⩾14 GeV) is investigated. By folding the well-established distribution for the transverse momentum,pt, of the secondary shower particles obtained at various primary energies with the differential space angular distributions of shower secondaries, the differential momentum spectrum in the laboratory system is found to be well represented by

Primary cosmic ray α-particles — II

N\left( p \right)dp = N_0 \exp \left[ {{{ - e_1 } \mathord{\left/ {\vphantom {{ - e_1 } {p^{c_2 } }}} \right. \kern-\nulldelimiterspace} {p^{c_2 } }}} \right]\left( {{1 \mathord{\left/ {\vphantom {1 {p^{1 + \alpha } }}} \right. \kern-\nulldelimiterspace} {p^{1 + \alpha } }}} \right)\left[ {{{1 - l} \mathord{\left/ {\vphantom {{1 - l} {\left( {10p} \right)^{c_2 } }}} \right. \kern-\nulldelimiterspace} {\left( {10p} \right)^{c_2 } }}} \right]dp.

A heuristic model for the variation with rigidity of the cosmic-ray charge spectrum

It is shown that a power law representation does not fit the whole range of the momentum spectrum. The spectrum obtained utilizing a constant value for the transverse momentum differs appreciably from the above for momenta less than 1 GeV/c.RiassuntoSi studia la natura degli spettri dell’impulso nel sistema del laboratorio delle particelle secondarie degli sciami prodotti da interazioni nucleari di alta energia (Ep⩾14 GeV). Combinando l’accertata distribuzione dell’impulso trasversale,pt, delle particelle secondarie degli sciami ottenuta a varie energie dei primari con le distribuzioni angolari spaziali differenziali delle particelle secondarie, si trova che lo spettro differenziale degli impulsi nel sistema del laboratorio è ben rappresentato da

Observations on the π+ → μ → e+ Angular correlation in nuclear emulsion

N\left( p \right)dp = N_0 \exp \left[ {{{ - e_1 } \mathord{\left/ {\vphantom {{ - e_1 } {p^{c_2 } }}} \right. \kern-\nulldelimiterspace} {p^{c_2 } }}} \right]\left( {{1 \mathord{\left/ {\vphantom {1 {p^{1 + \alpha } }}} \right. \kern-\nulldelimiterspace} {p^{1 + \alpha } }}} \right)\left[ {{{1 - l} \mathord{\left/ {\vphantom {{1 - l} {\left( {10p} \right)^{c_2 } }}} \right. \kern-\nulldelimiterspace} {\left( {10p} \right)^{c_2 } }}} \right]dp.

PRIMARY COSMIC-RAY

Si dimostra che una legge esponenziale non dà una rappresentazione abbastanza approssimata di tutto l’intervallo degli spettri degli impulsi. Gli spettri ottenuti utilizzando un valore costante dell’impulso trasversale differiscono in modo apprezzabile da quello esposto sopra per impulsi inferiori a 1 GeV/c.

alpha

SummaryThe effect of ionization loss on a primary cosmic ray spectrum of the formNA, Z(ε)=K(A, Z)γ/εγ+1 is calculated for1H,9Be,12C,19F,27Al,40Ca and56Fe as representative of the charge spectrum of primary cosmic rays. The calculation is carried out for passage through 2, 4, 6 and 10 g/cm2 of hydrogen and also for a model in which the amount of material traversed is inversely proportional to the momentum. The observable effects obtained,i.e. the shift of the maximum towards higher velocity with increasingZ and the relative enrichment of the lighter nuclei/energy interval at low energies are compared with the experimental data obtainable. Some discussion of the implications for aspects of the origin of cosmic rays is given.RiassuntoSi calcola, con riferimento ad uno spettro primario dei raggi cosmici della formaNA, Z(ε)=K(A, Z)γ/εγ+1, l’effetto della perdita per ionizzazione per1H,9Be,12C,19F,27Al,40Ca e56Fe in quanto rappresentativi dello spettro delle cariche dei raggi cosmici primari. Si eseguono i calcoli per il passaggio attraverso 2, 4, 6, e 10 g/cm2 di idrogeno e per un modello in cui la quantità di materiale attraversato è inversamente proporzionale alla quantità di moto. Si confrontano gli effetti osservabili ottenuti, cioè lo spostamento del massimo verso le velocità maggiori al crescere diZ e l’arricchimento relativo di nuclei più leggeri in rapporto ad un intervallo di energie alle basse energie, con i dati sperimentali reperibili. Se ne discutono le conseguenze sulle probabili origini dei raggi cosmici.