Network


Latest external collaboration on country level. Dive into details by clicking on the dots.

Hotspot


Dive into the research topics where S. Okubo is active.

Publication


Featured researches published by S. Okubo.


Nuovo Cimento Della Societa Italiana Di Fisica A-nuclei Particles and Fields | 1966

Algebra of currents and a low-energy theorem

S. Okubo

SummaryBy use of a modified Fubini-Furlan technique, it has been shown that a certain commutation relation among spatially integrated currents gives the low-energy Kroll-Ruderman theorem on the photo-production of a pion by nucleon.RiassuntoCon l’uso di una tecnica di Fubini-Furlan modificata si dimostra che una certa relazione di commutazione fra correnti spazialmente integrate dà il teorema di Krall-Ruderman di bassa energia sulla fotoproduzione di un pione su un nucleone.


Nuovo Cimento Della Societa Italiana Di Fisica A-nuclei Particles and Fields | 1968

Yang-Mill intermediate bosons and CP violation

S. Okubo

where j , and l, are hadronie and leptonic currents, respectively. Further we assume that Hw has the CP parity -1 . Under these two assumptions, it is easy to see that the ordinary CP-conserving interaction comes from the second-order effect of order g2, while the CP violation is given as a third-order g3 effect. Before going into details, it may be worth-while to point out that the existence of self-coupling among W-bosons is really welcome since it may account (1) for the largo mass of these bosons if they exist. Fur ther here in this note, we tentat ively assumc that the self-coupling is a result of the Yang-Mill field character of the W-mesons.


Nuovo Cimento Della Societa Italiana Di Fisica A-nuclei Particles and Fields | 1968

Weak, strong and electromagnetic interactions of intermediate vector mesons

S. Okubo

SummaryA nonet of Yang-Mill intermediate vector mesons has been introduced with weak interaction having the maximumCP violation. A unitary-singlet part of this nonet is assumed to have a strong Yukawatype interaction with hadronic currents. It may be identified with Neemans fifth interaction, which may also account for the large-angle high-energy p-p scattering. Finally, a neutral member of the vector meson is taken to be a source of electromagnetic interactions of charged leptons in order to account for the anomalous muonicg-2 value.RiassuntoSi è introdotto un nonetto di mesoni vettoriali intermedi di Yang-Mill con interazioni deboli aventi la massima violazione diCP. Si postula che un singoletto unitario di questo nonetto abbia con le correnti adroniche, una interazione forte del tipo di Yukawa. Questa si puó identificare con la quinta interazione di Neeman, che puo spiegare anche lo scattering pp a grandi angoli e ad alte energie. Infine, si prende un membro neutro del mesone vettoriale come sorgente di interazioni eletromagnetiche dei leptoni carichi per spiegare il valore muonico anomalog-2.РезюмеБыл введен нонет промежуточных векторных мезонов Янга-Миллса в случае слабого взаимодействия, имеющего максимальноеCP нарушение. Предполагается, что унитарная синглетная часть этого нонета имеет сильное взаимодействие типа юкавы с адронными токами. Оно может быть идентифицировано с пятым взаимодействием Ньюмана, которое также может обьяснить р-р рассеяние на большие углы при высоких энергиях. В заключение, предполагается, что нейтральный член векторного мезона является источником электромагнитных взаимодействий заряженных лептонов, чтобы обьяснить аномальную мюоннуюg-2 величину.


Nuovo Cimento Della Societa Italiana Di Fisica A-nuclei Particles and Fields | 1971

Variational method and chiral symmetry model

S. Okubo

SummarySome general consequences of the variational method have been derived. In this way, we could justify the Reggeized tadpole model for electromagnetic-mass differences among hadrons. The result has been especially applied to the chiral model of Gell-Mann, Oakes and Renner and we computed high-order effects of physical quantities with respect to theSW3-violating parameters.RiassuntoSi sono ricavate alcune conseguenze generali del metodo variazionale. In questo modo, abbiamo potuto giustificare il modello a girini reggeizzato per le differenze di massa elettromagnetica fra adroni. Si applica il risultato al modello chirale di Gell-Mann, Oakes e Renner e si calcolano gli effetti di ordine superiore delle quantità fisiche rispetto ai parametri che violano laSW3.РеэюмеВыводятся некоторые обшие свойства вариационнлго метода. Таким обраэом, мы можем подтвердить реджеиэованную головастиковую модель для злектромагнитных раэностей масс адронов. Этот реэультат, главным обраэом, применяется к чиральной модели Гелл-Мана, Оакса и Реннера. Затем мы вычисляем для фиэических величин зффекты высокого порядка, которые воэникают от параметров, нарущаюшихSW3.


Nuovo Cimento Della Societa Italiana Di Fisica A-nuclei Particles and Fields | 1967

Electromagnetic mass differences of baryons based upon the Reggeized tadpole model

Yu-Chien Liu; S. Okubo

SummaryA simple calculation, based upon a Reggeized tadpole model and upon Harari’s once-subtracted dispersion relation gives fair agreement of baryon, electromagnetic mass differences with experimental values.RiassuntoUn semplice calcolo basato su un modello di «tadpole» reggeizzati e sulla relazione di dispersione sottratta una volta di Harari dà un buon accordo fra le differenze di massa elettromagnetica dei barioni ed i valori sperimentali.РезюмеПростое вычисление, основанное на реджезованной «головастиковой» модели и дисперсионном состоянии Харари с одним вычитанием, дает удовлетворительное соответстви между электромагнитными разностями масс баронов и экспериментальными величинами.


Nuovo Cimento Della Societa Italiana Di Fisica A-nuclei Particles and Fields | 1966

Algebra of currents based upon theSU W6 group

M. P. Khanna; S. Okubo

SummarySome consequences based upon the algebra of currents of theSUw6 group have been investigated by a method originally due to Lee. In this way, we can reproduce almost all of the conventionalSU6 results without explicitly assuming its validity.RiassuntoCon un metodo duvuto originariamente a Lee si sono studiate alcune conseguenze derivanti dall’algebra delle correnti del gruppoSUW6. In questo modo si possono riprodurre quasi tutti i risultati convenzionali dell’SU6 senza postulare esplicitamente la sua validità.


Nuovo Cimento Della Societa Italiana Di Fisica A-nuclei Particles and Fields | 1966

Algebra of currents in nonzero momentum states

M. P. Khanna; S. Okubo; N. Mukunda

SummaryIt has been shown that theSU4 orSU6 algebra of currents has no consistent solution for nonzero-momentum states in the approximation of dominance of low-lying intermediate states, in contrast to the case of zero-momentum states investigated by several authors.RiassuntoSi dimostra che l’algebraSU4 oSU6 delle correnti non ha soluzioni coerenti per stati di impulso non nullo nell’approssimazione della predominanza di stati intermedi di basso livello, in contrasto col caso di stati di impulso nullo studiati da parecchi autori.


Nuovo Cimento Della Societa Italiana Di Fisica A-nuclei Particles and Fields | 2007

A generalization of chiral SW 3 model

S. Okubo

SummaryAssuming the algebra of currents, PCAC for pions, and some other technical conditions, we prove that any Hamiltonian densityH(x), whoseSU3-breaking component belongs to the (3, 3*)⊕(3*, 3) representation of theSW3-group, must automatically have the following structure:H(x)=H0(x)+H1(x)+H2(x).H0(x) is invariant underSW3,H1(x) breaksSU3 but is invariant underSW2, whileH2(x) is invariant underSU3 but violatesSW2. Also,H2(x) will vanish in the soft-pion limit. This model contains, as special cases, the schemes of Gell-Mann, Oakes and Renner, and of Glashow and Weinberg.RiassuntoAdottando l’algebra delle correnti, la PCAC per i pioni, ed alcune altre condizioni tecniche, si dimostra che ogni densità hamiltonianaH(x), le cui componenti che infrangono la simmetria appartengono alla rappresentazione (3, 3*)⊕(3*, 3) del gruppoSW3, deve automaticamente avere la seguente struttura:H(x)−H0(x)+H1(x)+H2(x).H0(x) è invariante rispetto aSW3,H1(x) infrangeSU3 ma è invariante rispetto aSW2, mentreH2(x) è invariante rispetto aSU3 ma violaSW2. InoltreH2(x) tende a zero nel limite del pione molle. Questo modello contiene come casi speciali gli schemi di Gell-Mann, Oakes e Rennes, e di Glashow e Weinberg.РеэюмеПредполагая алгебру токов, РСАС для пионов и некоторые другие технические условия, докаэывается, что любая плотность ГамильтонианаH(x) чья компонента, нарущаюшаяSU3, принадлежит (3, 3*)⊕(3*, 3) представлению группыSW3, должна автоматически иметь следуюшую структуру:H(x)=H0(x)++H1(x)+H2(x).H0(x) является инвариантным относительноSW3,H1(x) нарущаетSU3, но является инвариантным относительноSW2, тогда какH2(x) инвариантно относительноSU3, но нарущаетSW2. Кроме того,H2(x) обрашается в нуль в пределе мягких пионов. Эта модель содержит, как честные случаи, схемы Гелл-Мана, Оакса и Реннера, и Глащоу и Вейнберга.


Nuovo Cimento Della Societa Italiana Di Fisica A-nuclei Particles and Fields | 2007

A generalization of chiralSW3 model

S. Okubo

SummaryAssuming the algebra of currents, PCAC for pions, and some other technical conditions, we prove that any Hamiltonian densityH(x), whoseSU3-breaking component belongs to the (3, 3*)⊕(3*, 3) representation of theSW3-group, must automatically have the following structure:H(x)=H0(x)+H1(x)+H2(x).H0(x) is invariant underSW3,H1(x) breaksSU3 but is invariant underSW2, whileH2(x) is invariant underSU3 but violatesSW2. Also,H2(x) will vanish in the soft-pion limit. This model contains, as special cases, the schemes of Gell-Mann, Oakes and Renner, and of Glashow and Weinberg.RiassuntoAdottando l’algebra delle correnti, la PCAC per i pioni, ed alcune altre condizioni tecniche, si dimostra che ogni densità hamiltonianaH(x), le cui componenti che infrangono la simmetria appartengono alla rappresentazione (3, 3*)⊕(3*, 3) del gruppoSW3, deve automaticamente avere la seguente struttura:H(x)−H0(x)+H1(x)+H2(x).H0(x) è invariante rispetto aSW3,H1(x) infrangeSU3 ma è invariante rispetto aSW2, mentreH2(x) è invariante rispetto aSU3 ma violaSW2. InoltreH2(x) tende a zero nel limite del pione molle. Questo modello contiene come casi speciali gli schemi di Gell-Mann, Oakes e Rennes, e di Glashow e Weinberg.РеэюмеПредполагая алгебру токов, РСАС для пионов и некоторые другие технические условия, докаэывается, что любая плотность ГамильтонианаH(x) чья компонента, нарущаюшаяSU3, принадлежит (3, 3*)⊕(3*, 3) представлению группыSW3, должна автоматически иметь следуюшую структуру:H(x)=H0(x)++H1(x)+H2(x).H0(x) является инвариантным относительноSW3,H1(x) нарущаетSU3, но является инвариантным относительноSW2, тогда какH2(x) инвариантно относительноSU3, но нарущаетSW2. Кроме того,H2(x) обрашается в нуль в пределе мягких пионов. Эта модель содержит, как честные случаи, схемы Гелл-Мана, Оакса и Реннера, и Глащоу и Вейнберга.


Nuovo Cimento Della Societa Italiana Di Fisica A-nuclei Particles and Fields | 1987

On the sign of the isoscalar-meson mixing amplitude in QCD

S. Okubo; R. Sinha; Michael D. Scadron

SummaryThe sign and magnitude of the amplitude β for isoscalarnn

Collaboration


Dive into the S. Okubo's collaboration.

Top Co-Authors

Avatar

M. P. Khanna

University of Rochester

View shared research outputs
Top Co-Authors

Avatar
Top Co-Authors

Avatar
Top Co-Authors

Avatar

R. Chanda

University of Rochester

View shared research outputs
Top Co-Authors

Avatar
Top Co-Authors

Avatar

R. Sinha

University of Rochester

View shared research outputs
Top Co-Authors

Avatar

Yu-Chien Liu

University of Rochester

View shared research outputs
Researchain Logo
Decentralizing Knowledge