F. Mezzanares

7Li+d→2α+n reaction

SummaryThe bidimensional spectra of the reaction7Li+d→2α+n with three bodies in the final state are analysed by a method that takes into account in a definite approximation the finite resolving power of the detecting system. Some experimental results on this reaction are then analysed in the system of the relative co-ordinates, that seems the most suitable to treat the effects of sequential decays.RiassuntoGli spettri bidimensionali della reazione con tre corpi nello stato finale7Li+d→2α+n sono analizzati con un metodo che tiene conto del potere risolutivo finito in angolo ed energia del sistema di rivelazione. Alcuni risultati sperimentali sono analizzati dopo la trasformazione al sistema di coordinate relative, che sembra il più adatto per trattare i processi a decadimento sequenziale.РеэюмеАналиэируются двумерные спектры реакции7Li + d 2α+n с тремя частицами в конечном состоянии, испольэуя метод, который учитывает в определенном приближении конечную раэрещаюшую способность детектируюшей системы. Затем проводится аналиэ некоторых зкспериментальных реэультатов для зтой реакции в системе относительных координат, которая, по-видимому, является наиболее удобной для рассмотрения влияния последуюших распадов.

On the Broad First Excited 5He State

The reaction 7 Li( d , αα) n was studied by detecting αα coincidences with a forward-forward and a forward-backward geometry at 1.4, 2.1 and 2.5 MeV incident deuteron energies. The analysis of the αα bidimensional spectra allowed us to isolate the first excited 5 He state from other reaction products. The values of (3.8±0.3) MeV and of (3.1±0.5) MeV for the excitation energy and width of this state were found, respectively.

π—-p interactions at 650 MeV

SummaryWe have investigated the interactions of (650±15) MeV π— in a hydrogen bubble chamber. About 104 pictures were examined and 4561 events (1946 elastic, 1204 neutrals, 1315 single-pion production, 96 multi-pion production) were found along a 33.75·105 cm total track length. The values of the deduced cross-sections are σ(π--p, elastic) = = (17.82 ± 0.70) mb, σ(neutrals) = (11.35 ± 0.54) mb, σ(π-π0p) = (4.79 ± 0.26)mb, σ(π-π+n) = (7.05 ± 0.34)mb, σ(π-π+π0n) = (0.71 ± 0.08)mb, σ(π-π0π0p) = (0.05 ± 0.02)mb, σ(total) = (41.82 ± 0.15) mb For the elastic events, the differential cross-section was fitted by a fifth-order polynomial of cos ϑ and also expanded in a sum of Legendre polynomials: we deduce that the higher azimuthal states, up toF5/2, are present. For the single-pion production the effective mass distributions were compared with the Olsson-Yodh isobar model predictions. The agreement with the model is not very satisfactory for the enhancements in the mass effective spectra of the π+π-, π-π0, di-pion channels nor for the c.m.s. angular distributions.RiassuntoSi discutono i risultati sulle interazioni π--p a (650±15) MeV in camera a bolle ad idrogeno. Vengono presi in considerazione 4561 eventi (1946 elastici, 1204 neutri, 1315 con produzione di un solo pione, 96 con produzione multipla) trovati in ∼104 foto per un cammino totale di 33.75·105 cm. Si danno le sezioni d’urto σ(π--p, elastici) = = (17.82 ± 0.70) mb, σ(neutri) = (11.35 ± 0.54) mb, σ(π-π0p) = (4.79 ± 0.26)mb, σ(π-π+n) = (7.05 ± 0.34)mb, e quelle per produzione multipla σ(π-π+π0n) = (0.71 ± 0.08)mb, σ(π-π0π0p) = (0.05 ± 0.02)mb, σ(π-π+π-p) = (0.05 ± 0.02)mb. La sezione d’urto totale è σ totale = (41.82 ± 0.15) mb . La sezione d’urto differenziale per gli eventi elastici è sviluppata in un polinomio di quinto grado in cos ϑ e sviluppata in somma di polinomi di Legendre; si deduce che sono presenti anche gli stati di quanto azimutale più elevato fino aF5/2. Per la produzione singola si confrontano con il modello di Olsson-Yodh le distribuzioni delle masse effettive. Il modello non rende adeguatamente conto né dei picchi riscontrati nella distribuzione delle masse effettive dei canali dipionici (π+π- e π-π0) né delle distribuzioni angolari.РезюмеМы исследовали взаимодействия π--с энергией (650±15) МэВ в водородной пузырьковой камере. Было изучено 104 снимков и было обнаружено 4561 событий (1946 упругих, 1204 нейтральных, 1315 с рождением одного пиона, 96 с множественным рождением пионов) вдоль трека с полной длиной 33.75·105 см. Получены величины приведенных поперечных сечений: σ(π--p, упругие) = = (17.82 ± 0.70) мб, σ(хейграднхные) = (11.35 ± 0.54) мб, π--p мб, σ(π-π0p) = (4.79 ± 0.26) мб, σ(π-π+n) = (7.05 ± 0.34) мб, σ(π-π+π0n) = (0.71 ± 0.08) мб, σ(π-π0π0p) = (0.05 ± 0.02) мб, σ(попное)=(41.82±0.15) мб. Для упругих процессов, дифференциальное поперечное сечение описывается полиномом пятой степени от cos θ и также разлагается в сумму полиномов Лежандра: мы выводим, что присутствуют высшие азимутальные состояния, вплоть лоF5/2. Эффективные распределения масс для рождения одного пиого пиона сравнивались с предсказаниями изобарной модели Олсона-Йодха. Согласие с моделью является неудовлетворительным и для увеличений в эффективных спектрах масс π+π-, π-π0, двухпионных каналов, и для угловых распределений в с.ц.м.