Kurt Meetz

Finite energy solutions for interacting Yang-Mills and dirac fields on Minkowski space

The Lagrangian for a SU(2) Yang-Mills field interacting with a massless isospin 1/2 Dirac field is conformally invariant. Finite energy solutions are obtained by a conformal mapping of Minkowski space onto the compact manifoldS1×S3 with pseudo-Riemannian metric. They are symmetric with respect to the isometric group SO(2)×SO(4) ofS1×S3.

Geometric aspects of some hidden symmetries

Hidden symmetries of two dimensional chiral models are analysed from the geometric point of view. The dual symmetry gives rise to generalized isometries of the metric on the space of dependent variables. The Jacobi equation of geodesic deviation is dual invariant and the generalized isometries lead to generalized symmetries of the field equations. Being variational divergence symmetries they generate families of conservation laws.

Randwertaufgaben für statische elektrische Felder

Um das elektrische Feld und das Feld der elektrischen Verschiebung einer Verteilung ruhender Ladungen zu bestimmen, geht man von der partiellen Differentialgleichung 2. Ordnung aus, die den Feldgleichungen und der Materialgleichung (s. 3.4-8) aquivalent ist. Ist die Dielektrizitatskonstante e des betrachteten Mediums konstant, so erhalt man die Poissongleichung (s. 3.4-17):

Elektromagnetische Wechselwirkung bewegter Ladungen

\bar \nabla \cdot \bar \nabla V = \Delta V = - \frac{{*\rho }}{{\varepsilon {\varepsilon _O}}}.

Das elektromagnetische Feld

(4.1-1)

Elektrische und magnetische Materialeigenschaften

In einem dispersiven, homogen und isotropen Medium gelten die Materialgleichungen (s. 8.2-52 und 8.2-53)

Das magnetische Feld stationärer Ströme

\overline {{\rm D}\,} (\overrightarrow {\rm X} ,{\rm \omega })\, = \,*\,{\rm \varepsilon }_{^\circ } {\rm \varepsilon (\omega )}\,\overline {\rm E} (\overrightarrow {\rm X} ,{\rm \omega })\,\,\,,\,\,\,\,\overline {{\rm H}\,} (\overrightarrow {\rm X} ,{\rm \omega })\, = \,*{1 \over {{\rm \mu }_{^\circ }\,{\rm \mu (\omega )}}}\overline {{\rm E}\,} (\overrightarrow {\rm X} ,{\rm \omega })\, \cdot